工程力學下冊05質點動力學的基本方程

1、,● 5.1 動力學的基本定律與慣性參考系,動力學是研究作用在物體上的力與物體運動狀態(tài)變化之間關系的學科。動力學的研究對象是運動速度遠小于光速的宏觀物體，屬經典力學。動力學是物理學和天文學的基礎，也是許多工程學科的基礎。 動力學的研究以牛頓運動定律為基礎；牛頓運動定律的建立則以實驗為依據。動力學是牛頓力學(又稱經典力學)的一部分，但自20世紀以來，動力學又常被人們理解為側重于工程技術應用方面的一個力學分支。

2、 質點是具有一定質量而幾何形狀和尺寸大小可以忽略不計的物體。質點是物體最簡單、最基礎的模型，是構成復雜物體系統(tǒng)的基礎。動力學可分為質點動力學和質點系動力學，前者是后者的基礎。,,● 5.1.1 動力學基本定律(牛頓定律) 牛頓第一定律(慣性定律),任何物體，如果不受外力作用(包括所受合外力為零的情況)，將保持靜止或勻速直線運動狀態(tài)。這是物體的固有屬性，稱為慣性。這個定律定性地表明了物體受力與運動之間的關系，即力是改變物體運

3、動狀態(tài)的根本原因。,牛頓第二定律(力與加速度之間的關系定律),物體受到外力作用時，所產生的加速度的大小與作用力的大小成正比，而與物體的質量成反比，加速度的方向與力的方向相同。用方程表示為,,或,,(5-1),式中，F(xiàn)為質點所受的力；m為質點的質量；a為質點在力F作用下產生的加速度。 該表達式又稱質點動力學基本方程。,,牛頓第三定律(作用與反作用定律),兩物體間相互作用的作用力和反作用力，總是大小相等、方向相反、沿著同一直線

4、。這一定律是靜力學的公理之一，適用任何受力或任何運動狀態(tài)的物體。 作用與反作用定律對研究質點系動力學問題具有重要意義。因為牛頓第二定律只適用于單個質點，而本章將要研究的問題大多是關于質點系的，牛頓第三定律給出了質點系中各質點間相互作用的關系，從而使質點動力學的理論能推廣應用于質點系。,● 5.1.2 慣性參考系,動力學基本定律涉及質點的不同運動狀態(tài)——靜止、勻速直線運動和加速運動等運動狀態(tài)，所給出的結論只有在慣性參考系

5、中才是正確的。 在某參考系中，若觀測某個所受合外力等于零的質點的運動，如果此質點正好處于靜止或勻速直線運動狀態(tài)，則該參考系稱為慣性參考系。,,● 5.2 質點的運動微分方程及其應用,● 5.2.1 質點運動微分方程,在解決工程實際問題時，常將動力學的基本方程(5-1)改寫為其他不同形式，以便應用。,1. 質點運動微分方程的矢量形式,如圖5.1所示，設有質量為m的質點M受到力F1，F(xiàn)2，…，F(xiàn)n的作用做曲線運動，合力為

6、FR，用r表示質點的位矢，則質點的運動微分方程為,,(5-2),應用矢量形式微分方程進行理論分析非常方便，但有時求解某些具體問題時很困難，而且所得到結果的力學意義也不很明顯。因此，多數(shù)問題的求解仍需根據具體問題選擇合適的坐標形式。,,2. 質點運動微分方程的直角坐標形式,由矢量方程(5-2)在圖5.1中的直角坐標系上投影，可得到質點的運動微分方程的直角坐標形式,,(5-3),直角坐標形式的運動微分方程，原則上適用于所有問題，也是最常用的

7、形式。但對某些具體問題仍有不便之處，如質點沿球面或柱面運動時，用直角坐標就不如用球坐標或柱坐標方便。,,3. 質點運動微分方程的自然坐標形式,當質點的運動軌跡已知時，如圖5.2所示，在點上建立由切線、主法線、副法線組成的自然坐標系。由點的運動學可知，點的加速度在密切面內，而在副法線上的投影為零。將矢量方程(5-2)投影到自然坐標系上，可得到質點運動微分方程的自然坐標形式,,(5-4),式中， 為質點運動軌跡的曲率半徑； 為質點的切向

8、加速度； 為質點的法向加速度。,,,,除了以上幾種常見的質點運動微分方程外，根據點的運動特點，還可以應用其他形式，如柱坐標、球坐標、極坐標等。正確分析研究對象的運動特點，選擇一組合適的微分方程，會使問題的求解過程大為簡化。,● 5.2.2 質點動力學的兩類基本問題,第一類基本問題：已知質點的運動，求解此質點所受的力。第二類基本問題：已知作用在質點上的力，求解此質點的運動。 一般來說，第一類基本問題需用微分和代數(shù)方法

9、求解，第二類基本問題需用積分方法求解。對于含有非線性函數(shù)的運動微分方程，大多數(shù)情況下很難得到解析解，通常只能應用數(shù)值方法求解。此外，求解微分方程時將出現(xiàn)積分常數(shù)，這些積分常數(shù)通常根據質點運動的初始條件(如初始速度和初始位置等)來確定。因此，對于這類問題，除了作用于質點的力外，還必須知道質點運動的初始條件。,,● 5.2.3 應用舉例,【例5.1】 曲柄連桿機構如圖5.3(a)所示。曲柄OA以勻角速度 轉動，其中OA=r、AB=

10、l，當 比較小時，以O為坐標原點，滑塊B的運動方程可近似寫為 。如滑塊的質量為m，忽略摩擦及連桿AB的質量，試求當 和 時，連桿AB所受的力。,,,解：以滑塊B為研究對象，當 時，受力如圖5.3(b)所示。由于不計連桿質量

11、，連桿AB 為二力桿，則它對滑塊B的力F沿AB方向。,,,寫出滑塊沿x軸的運動微分方程,,由題設的運動方程，可以求得,,當 時， ，且 ，得AB桿受拉力,,,,當 時， ， ，則有,,,,,得AB桿受壓力,,,【例5.2】 如圖5.

12、4所示，小球質量為m，懸掛于長為l的細繩上，繩重不計。小球在鉛垂面內擺動時，在最低處的速度為v；擺到最高處時，繩與鉛垂線夾角為 ，此時小球速 度為零。試分別計算小球在最低和最高位置時繩的拉力。解：如圖5.4所示，由于小球做圓周運動，小球在最低處受重力G=mg和繩拉力F1 。此時有法向加速度 ，由質點運動微分方程沿法向的投影式，有,,則繩的拉力,,,小球在最高處 角時，受力分析如圖5.4所示，

13、由于小球此時速度為零，法向加速度為零，則其運動微分方程沿法向投影式為,,則繩的拉力,,思 考 題,5-1 一宇航員體重為700N，在太空中漫步時，他的體重與在地球上一樣嗎？ 5-2 什么是慣性？是否任何物體都具有慣性？正在加速運動的物體，其慣性是仍然存在還是已經消失？,,5-3 如圖5.5所示，繩子通過兩個定滑輪，在繩的兩端分別掛著兩個質量完全相同的物體，開始時處于靜止狀態(tài)。若給右邊的物體一水平速度，則左邊物體應該_

14、_____。,5-4 質點的運動方向是否一定與質點受合力的方向相同？某瞬時，質點的加速度大，是否說明該質點所受的作用力也一定大？5-5 質量相同的兩物體A和B，其初速度相同均為v0?，F(xiàn)在兩物體上分別作用力FA和FB，若FA>FB，經過相同的時間間隔后，則有______。 A B C D 不能確定,,,,5-6 質量為

15、m的質點在力F作用下沿曲線運動，如圖5.6所示。根據動力學基本方程的描述，選出質點運動與所受力的關系不可能出現(xiàn)的應是______。,5-7 若知道一質點的質量和所受到的力，能否知道它的運動規(guī)律？,,習 題,5-1 質點M的質量為m，運動方程為 ， 其中b、d、 為常量。求作用在此質點上的力。,,,5-2 如圖5.7所示，在均勻靜止的液體中，質量為m的物體M從液面

16、處無初速度下沉，如圖所示。假設液體阻力 ，其中 為阻尼系數(shù)。試分析該物體的運動規(guī)律,,5-3 如圖5.8所示，起重機上吊車吊著質量 的物體，沿軌道以角度度 做勻速運動。因故緊急制動后，重物由于慣性繞懸點O向前擺動。已知繩長l=3m，若不計繩的質量，求制動后繩子的最大拉力。,,,,5-4 如圖5.9所示的機構中，偏心輪繞軸O以勻角速度w

17、 轉動，推動挺桿AB沿鉛垂滑道運動，挺桿頂部放有質量為m的物快D。設偏心輪偏心距OC = e，輪心C在運動開始時位于鉛垂線ABO上，試求在任意瞬時物塊D對挺桿的壓力和保證物塊D不離開挺桿的偏心輪的轉動角速度的最大值 。,,5-5 如圖5.10所示，料車的料斗連同所載物料的質量 ，車架與車輪的質量 。如料斗彈簧按

18、 的規(guī)律作鉛垂運動，試求料車對水平直線軌道的最大壓力與最小壓力。,,,,,5-6 如圖5.11所示，質量 的小球，放在傾角 的光滑面上，并用平行于斜面的繩將小球固定在圖示位置。如斜面以 的加速度向左運動，求繩的拉力 及小球對斜面的壓力；欲使繩的張力為零，加速度a應為多大？,,,,,5-7 如圖5.12所示，質量為m的球A，用兩根長為l的桿支撐。支撐架

19、以勻角速度 繞鉛直軸BC轉動。已知BC=2a；桿AB及AC的兩端均為鉸接，桿重忽略不計。求桿AB、AC所受的力。,精品課件！,精品課件！,,5-8 如圖5.13所示，半徑為R，內壁光滑的環(huán)形管，在水平面內以勻角速度 繞鉛垂軸A轉動。質量為m的小球M在管內運動。初始時，小球在環(huán)形管C點處( )，相對速度為零。試建立小球的運動微分方程，求管壁側面作用在小球上的力，并證明小球的運動范圍為